Chimie - Chapitre I, II et III - Chimie Générale - COURS Médeine PDF

1 Chimie Générale Chapitre I : Les principaux constituants de la matière I-Mise en évidence des constituants de la matière et donc de l’atome et quelques propriétés physiques (masse et charge). La matière est formée de grains élémentaires dits atomes. Ils diffèrent par leurs...

1 Chimie Générale Chapitre I : Les principaux constituants de la matière I-Mise en évidence des constituants de la matière et donc de l’atome et quelques propriétés physiques (masse et charge). La matière est formée de grains élémentaires dits atomes. Ils diffèrent par leurs structures et leurs poids(masses). IL y a 118 éléments d’atomes connus jusqu’à maintenant. Les constituants de l’atome : les trois principaux constituants de l’atome sont : 1-Les électrons : particules élémentaires chargées négativement. 2-Les protons : particules chargées positivement 3-Les neutrons : particules électriquement neutres. Mise en évidence de l’électron : 1- expérience de Crookes et caractéristiques des rayonnements cathodiques : Tube de Crookes (ou tube à décharge), contient un gaz (air, hélium ou néon) à très faible pression. Ce tube est une ampoule de verre comportant 2électrodes à ses extrémités : une cathode métalliquement aluminium, et une anode, qui sert de cible aux électrons. Un générateur est utilisé pour fournir une haute tension de 150000volt. L’écran devient fluorescent. Figure I.1: Tube de l’expérience de Crookes On met en évidence le fait de la fluorescence est due à un rayonnement cathodique constituée de particules chargées négativement : il s’agit d’électrons. Une croix métallique placée sur le trajet, forme une ombre sur l’écran ; le rayonnement, issu de la cathode se propage en ligne droite, ces rayonnements cathodiques ont une trajectoire rectiligne. Le rayonnement est constitué de particules ayant une énergie cinétique et par conséquent une masse. Le rayonnement est dévié par un champ magnétique ; les particules sont chargées électriquement ; le signe de la charge est négatif. Ce sont les électrons arrachés à la cathode. Ils sont appelés par Stoney électrons (1891). 𝒆 2 -Expériences de Jean Joseph Thomson (1897) : Détermination du rapport 𝒎𝒆  2 Thomson soumet un faisceau de rayons cathodique à l’action d’un champ électrique entre les plaques du condensateur selon l’expérience suivante : Figure I. 2 : expériences de Jean Joseph Thomson a) Constitutions de l’expérience C : cathode, A : anode, F : écran fluorescent, 𝑃1 et 𝑃2 : plaques d’un condensateur, entre-les quelles règne un champ électrique⃗⃗⃗𝐸. S : section des pièces polaires d’un électro-aimant entre les quelles règne un champ d’induction magnétique𝐵 ⃗. L : domaine d’action commun aux champ électrique 𝐸⃗ et 𝐵 ⃗. b) Expérience b-1) Action du champ électrique Le faisceau d’électrons est dévié vers la plaque positive : trajectoire (1), sous l’action de la force 𝐹1 =e. E=𝑚𝑒 𝑎 e : charge de l’électron. 𝑚𝑒 :sa masse 𝑎 : accélération qui lui est communiquée par la force 𝐹1 b-2) Action du champ magnétique Le faisceau d’électrons est dévié vers le bas : trajectoire (2), sous l’action de la force magnétique 𝐹2 =e.𝜗.B. b-3) Action simultanée des champs électrique et magnétique En combinant leurs intensités, Le faisceau d’électrons peut ne pas être dévié de sa trajectoire initiale. Ceci aura lieu lorsque : 𝐸 e.E = e.𝜗.B ⟹ 𝜗 = 𝐵 𝒆 C) Calcul de la valeur de 𝒎𝒆 Dans l’expérience de J.J. Thomson, on réalise la déviation d’un faisceau d’électrons à l’aide d’un champ électrique E et on mesure la déviation Y sur l’écran. La déviation du faisceau électronique est annulée par l’action d’un champ magnétique B qui agit dans le même espace que E.  3 Le déplacement de l’électron est la supposition de deux mouvements : Suivant ox : mouvement rectiligne uniforme 𝑎𝑥 = 0, 𝜗𝑥 =𝜗0 𝑑2 𝑥 𝑑𝑥 𝑎𝑥 = =0⟹ = 𝜗0 ⟹ x =𝜗0 t ⟹ 𝑡 = 𝜗𝑥0 𝑑𝑡 2 𝑑𝑡 Suivant oy : mouvement uniforme accélérée ⟹ 𝑎𝑦 ≠ 0 L’électron est soumis à une force électrostatique : 𝑑2 𝑦 𝑑𝑦 𝐹1 = e.E = 𝑚𝑒 𝑎 ⟹ 𝑎𝑦 = 𝑚𝑒 E ; 𝑎𝑦 = ⟹ = 𝑚𝑒 E.t 𝑒 𝑑𝑡 2 𝑑𝑡 𝑒 1 1 𝑥2 𝑦 = 𝑚𝑒𝑒 2 Et ⟹𝑦 = 𝑚𝑒𝑒 E. 2 2 𝑣2 A la sortie du condensateur : 𝑥 = 0 ; y =Y 1 𝑥2 1 𝑥2 ⟹ Y = 𝑚𝑒 E. 𝐸2 ⟹ Y = mee 𝐵2 ⟹ 𝑚𝑒 = 𝑥2𝑌𝐸 2 𝐵2 2 𝑒 2 2 𝐸 𝑒 𝐵 Connaissant la vitesse de la réaction des électrons et les données de l’appareil, J.J. Thomson a pu 𝑒 𝒆 déterminer la valeur de 𝑚 , la valeur actuellement admise est 𝒎 =1,7589.1011 coulombs / kg 𝑒 𝒆 quel que soit les intensités des champs E et B. 3-Expériencede Millikan : détermination de la charge e de l’électron et sa masse (1909) On utilise dans L’expérience de Millikan un pulvérisateur qui produit des gouttelettes d’huile dans une enceinte contenant de l’air. A l’aide d’un microscope M on suit l’évolution des gouttelettes lorsqu’elles pénètrent entre les plateaux d’un condensateur. Un faisceau de rayons X irradiant l’espace situé entre les plateaux crée des ions qui se fixent sur les gouttelettes Figure I.3 : expériences de Millikan  4 Les forces qui s’exercent sur une gouttelette chargée : -Forces de stocks FS qui s’opposent au déplacement de la gouttelette FS = 6 π 𝜂 r. 𝜗 𝜗 : vitesse de la gouttelette, η coefficient de viscosité de l’air, r : rayon de la gouttelette. -Forces 𝐹𝑒 due au champ𝐸⃗ régnant entre les plateaux du condensateur : Fe =q. E q étant la charge porté par la gouttelette. 4 - Force de pesanteur P : P=m. g = π 𝑟 3 ρ g, ρ masse volumique de l’huile 3 Poussé d’Archimède FA = m’. g (négligeable) :𝜌𝑎𝑖𝑟 ˂˂ ρ huile a) En absence du champ électrique 𝐹𝑒 = 0 ⃗⃗⃗⃗⃗ 𝐹𝑠𝑡 +𝑃⃗ =0 la gouttelette va atteindre une vitesse maximale 𝜗 = 𝜗0 4 9𝜂𝜗 ⟹ 6 π 𝜂 r 𝜗0 =𝜌 π 𝑟 3 ⟹ 𝑟 = √ 0 3 2𝜌𝑔 b) Sous l’effet du champ électrique ⃗⃗⃗⃗⃗ 𝐹𝑠𝑡 +𝑃⃗ +𝐹 ⃗⃗⃗𝑒 = ⃗0 Le mouvement de la gouttelette est une monté et atteint une nouvelle vitesse 𝜗 P+𝐹𝑠𝑡 =𝐹𝑒 m.g+6 π η r.ϑ ⟹m g +6 π η r. ϑ = q.E ⟹ q = E Les valeurs de q ainsi déterminé, sont des multiples d’une certaine valeur e qui est la plus petite charge électrique que peut porter une gouttelette d’huile chargée. C’est la charge électrique élémentaire e. avec e = 1,602.10-19 Coulomb e Connaissant la valeur m et e, on en déduit la masse de l’électron : 𝒎𝒆 = 9,108.10-31 Kg 𝑒  5 Découverte du noyau : Expérience de la feuille d’or Rutherford bombarde une feuille d’or de très faible épaisseur (0,4µm) par des particules α émise par une source de radium. Les taches qui apparaissent sur un écran fluorescent lui permettent de suivre le mouvement et la trajectoire suivie par les particules. Rutherford remarque que La feuille d’or n’est pas endommagée. Il constate alors que la majorité des particules traversent la feuille d’or sans dévier ou avec une légère déviation de l’ordre de 1degré. Une particule sur 100 environ subit une déviation importante et que d’autres, par contre, sont renvoyées en arrière (1sur 20000 à 30000). Figure I.VI Figure I. 4 : expérience de la feuille d’or Ces différentes observations mettent en évidence que la matière qui constitue la feuille d’or est concentrée en certains endroits appelés noyaux, entre lesquels existe beaucoup d’espace vide. Rutherford propose que la quasi-totalité de la masse soit concentrée dans une petite région, chargée positivement ce n’est que le noyau central. Les électrons négatifs gravitent autour du noyau comme les planètes autour du soleil. Le calcul des déviations permet d’évaluer le rayon du noyau assimilé à une sphère. Que contient le noyau ? 2- Proton : Expérience de Rutherford (1918) : mise en évidence de la charge positive du noyau 4 2𝐻𝑒 + 147𝑁 → 17 8𝑂 + 11𝐻 On soumet de l’azote gazeux à un flux de particules α très rapide. Une particule sur 10000 transforme un noyau d’azote en noyau d’oxygène. Il apparaît, en outre, une particule plus légère, chargée positivement, qui n’est autre qu’un noyau d’hydrogène, d’où son nom de proton. Figure I.5 : expérience de Rutherford.  6 La charge du proton est positive ; elle est égale en valeur absolue à la charge de l’électron 𝒒𝒑 =1,602x10-19C. La masse vaut 1836 fois la masse de l’électron : 𝒎𝒑 = 1,67252x10-27Kg. 3- Neutron : Expérience de Chadwick : mise en évidence du neutron existant dans le noyau Il a été mis en évidence par James Chadwick (1932). Le bombardement d’une cible de béryllium par des noyaux d’hélium émet des neutrons : 4 2𝐻𝑒 + 49𝐵𝑒 → 12 6𝐶 +n La détection n’a pu être lieu que suite à leur action sur de la paraffine. Les neutrons ne sont pas chargés c’est pour cela que leur découverte et leur caractérisation été difficile. Figure I.6 : expérience de James Chadwick. La masse du neutron vaut 1839 fois la masse de l’électron :𝒎𝒏 =1,67482x10-27Kg. Le noyau est généralement plus lourd que la somme des masses des protons qu’il contient. Car les particules neutres électriquement entrent dans sa composition. Un atome est un édifice électriquement neutre. Il est constitué d’un noyau, qui est chargé positivement et entouré d’un cortège de Z électrons. Le noyau est un assemblage de nucléons : Z protons et N neutrons. Z est le numéro atomique ; il correspond au nombre de charges du noyau. A=Z+N est le nombre de masse.  7 Chapitre II : Les modèles classiques de l’atome Selon la théorie électromagnétique de la lumière développée par James Clerck Maxwell, une onde électromagnétique se caractérise par le déplacement simultané de champs électrique et magnétique oscillants et perpendiculaires. Quatre paramètres en déterminent les propriétés : – La longueur d’onde, λ (lambda), qui représente la distance entre deux crêtes (ou deux creux) consécutifs ; elle s’exprime en mètre (m) et en ses sous-multiples les plus usuels, c’est-à- dire le micromètre (µm) et le nanomètre (nm) ; – La fréquence,𝜈(nu), qui correspond au nombre de longueurs d’onde passant chaque seconde en un point repère ; l’unité de fréquence du SI est le hertz (Hz), qui vaut une longueur d’onde par seconde (s−1) ; – L’amplitude, qui représente l’intensité du rayonnement ; elle correspond à la grandeur de la variation (électrique et magnétique) qui compose une onde ; -La vitesse de propagation, c ; dans le vide, une onde se déplace à la vitesse de la lumière, soit à 2,997 924 58 x 108 m. s−1, valeur que l’on arrondit à 3,00 x 108 m. s−1 dans les calculs usuels. La fréquence et la longueur d’onde d’une onde électromagnétique sont reliées à sa vitesse de déplacement par l’expression suivante. λ. 𝝂 = c Les rayonnements électromagnétiques occupent un champ très large, appelé spectre électromagnétique. Figure II.1 Représentation simplifiée d’une onde. II.1-Théorie quantique de max Planck (1900) : c’est la formulation de l’hypothèse de la quantification de l’énergie. Au début du XXe siècle, on croyait toujours que la matière pouvait émettre des rayonnements selon une plage continue d’énergie. L’un des premiers scientifiques à mettre en doute ce principe de la mécanique classique fut Max Planck (1858 1947 Physicien allemand Prix Nobel de physique en 1918.) Dans des expériences au cours desquelles il étudia les rayonnements émis par des métaux incandescents (émission thermique des corps noirs), il constata que la quantité d’énergie n’était maximale que pour une longueur d’onde précise à une température Pour rendre compte de ce phénomène, Planck postula que l’énergie est libérée instantanément par quantités fixes, par paquets, qu’il désigna des quanta. Le quantum d’énergie, E, est relié à la fréquence, ν, par la relation E =h. 𝝂, désignée équation de Planck, dans laquelle h est la constante de Planck. h=6,626.10−34 (J.s) Les paquets échangés entre un rayonnement et la matière ne peuvent correspondre qu’à un multiple entier de h𝜈 : 1h 𝜈 , 2h 𝜈, 3h 𝜈, etc Quantum : la plus petite quantité d’énergie qui puisse être émise ou absorbée sous forme de rayonnement électromagnétique.  8 Cette hypothèse a été prolongée par Einstein qui étudia l’effet photoélectrique. En reliant l’équation de Planck à celle qui associe la vitesse de propagation d’un rayonnement à sa longueur d’onde (c = λ.ν), Albert Einstein suggéra qu’un rayonnement électromagnétique est également quantifiable : un faisceau de particules, qu’il appela photons, la compose. Par conséquent, on peut calculer l’énergie d’un photon d’un rayonnement aussi bien à 𝐜 partir de sa fréquence que de sa longueur d’onde. E =h. ν = h λ. Première équation de la théorie quantique, l’équation de Planck montre que l’énergie d’un rayonnement est proportionnelle à sa fréquence et inversement proportionnelle à sa longueur d’onde. Plus la longueur d’onde est courte, plus l’énergie est élevée. L’hypothèse de Planck, selon laquelle l’énergie est formée de quanta, donc discontinue, permit d’expliquer les lois de l’effet photoélectrique, phénomène par lequel un rayonnement engendre un courant électrique. L’étude de cet effet confirma en effet la possibilité de quantifier l’énergie d’un rayonnement électromagnétique et permit de faire les observations suivantes : – l’émission des électrons (courant électrique) dépend d’un rayonnement de fréquence minimale, la fréquence seuil ; – la fréquence seuil dépend de la nature du métal irradié, mais est indépendante de l’intensité (amplitude) du rayonnement. Quant à l’hypothèse d’Einstein selon laquelle la lumière est constituée de particules énergétiques, les photons, elle déboucha sur les observations suivantes : – à faible fréquence, les photons d’un rayonnement possèdent peu d’énergie ; à partir de la fréquence seuil, une énergie minimale est transmise aux électrons, et ceux-ci sont alors expulsés ; -L’effet photoélectrique ne se produit que si l’énergie du photon incidente E =h ν est supérieure au travail d’extraction E0 =h ν0 d’un électron du métal, énergie d’extraction qui ne dépend que de la nature du métal (ν0 est la fréquence seuil, λ0 la longueur d’onde seuil). Si l’énergie du photon est suffisante, toute l’énergie du photon est cédée à l’électron qui sort du métal. E − 𝐸0 =h𝜈 − h𝜈0 = hc (1⁄𝜆 − 1⁄𝜆0 ) =1⁄2 𝑚𝑒 𝑣 2 L’effet photoélectrique est l’émission d’électrons par un métal lorsqu’il est éclairé par une lumière convenable. II.2-Modèles classiques de l’atome et spectres atomiques d’hydrogène Les Modèles classiques sont développés pour pouvoir interpréter les résultats expérimentaux du point de vue énergétiques des spectres d’émission. 2-1- Modèle de Jean Joseph Thomson Un atome est assimilé à une sphère dont la surface porterait des énergies positives et à l’intérieur de laquelle se trouvent des électrons qui compensent la charge positive. 2-2- Modèle de Rutherford Le Modèle atomique de Rutherford consiste en une circonférence circulaire dont sa charge électrique positive, ainsi que l’essentiel de sa masse est concentré en un noyau quasi-ponctuel. Les électrons de l’atome se déplacent autour du noyau tels des planètes autour du soleil d’où l’appellation le nom de modèle d’atome planétaire. Le noyau occupe le centre de l’atome et porte une charge positive : Z.𝑒 + (Z est le numéro atomique 𝑒 + La charge du proton).  9 La neutralité électrique est assurée par Z électrons (chargés négativement). La stabilité mécanique résulte de la compensation des forces d’attraction (électrostatiques) Par les forces centrifuges dues à la rotation des électrons autour du noyau selon des trajectoires ou orbites. En mécanique classique le mouvement de l’électron est soumis à deux forces égales et opposées : force d’attraction coulombienne du noyau et force centrifuge. L’énergie total du système = l’énergie cinétique + l’énergie potentielle. Inconvénient du modèle Toute particule électrisée, animée d’un mouvement circulaire, subit une accélération centrifuge entraînant une perte d’énergie par rayonnement. IL devrait en résulter un ralentissement continu de mouvement et la chute rapide des électrons sur le noyau. Application à l’atome d’hydrogène 2-3- Modèle de Bohr En 1913, Niels Bohr présenta un nouveau modèle de l’atome fondé sur la quantification de l’énergie. Ce modèle rendait compte de la structure de l’atome l’hydrogène et de son spectre ; il apportait aussi un fondement théorique à l’équation de Rydberg. Les caractéristiques de ce modèle sont résumées dans trois postulats. L’électron selon le modèle de Bohr gravite autour du noyau sur des orbites circulaires stationnaires. Pour que l’orbite soit stable, il faut que : m𝑒 𝑣 2 Z𝑒 2 Z𝑒 2 ⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗ |𝐅𝒄𝒆𝒏𝒕 | = |F⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗⃗ 𝒂𝒕𝒕 | ⟹ = ⟹ m𝑒 𝑣 2 = 𝑟 4𝜋ε0 𝑟 2 4𝜋ε0 𝑟 Avec ε0 est la permittivité du vide L’énergie total du système 𝐸𝑇 est égale à la somme de l’énergie cinétique 𝐸𝑐 et l’énergie potentielle 𝐸𝑃 𝑟 Z𝑒 2 m𝑒 𝑣 2 Z𝑒 2 Z𝑒 2 𝐸𝑃 = ∫∞ 𝐹𝑎 𝑑𝑟 ⟹ 𝐸𝑃 = − 4𝜋ε et 𝐸𝑐 = or m𝑒 𝑣 2 = 4𝜋ε ⟹ 𝐸𝑐 = − 8𝜋ε 0𝑟 2 0 𝑟 0𝑟 Les postulats de Bohr 1. Premier postulat : L’électron se déplace en orbites circulaires autour du noyau, mais uniquement selon des orbites de rayons fixes. Une expression simple relie le rayon de ces orbites, r, à des multiples de nombres entiers, n. 𝑟 = 𝑛2 𝑎0 1⁄𝑍 Dans cette expression, a0 est le rayon de l’orbite de l’électron lorsque n vaut 1 et correspond expérimentalement à 52,9 pm.  10 Diverses orbites de l’électron de l’atome d’hydrogène sont en partie illustrées sur la figure II.2. Figure II.2 Représentation des orbites circulaires partielles de l’atome d’hydrogène. 2. Deuxième postulat : La quantité de mouvement angulaire d’un électron sur une orbite, mνr, est quantifiée. Elle est un multiple entier, n, de h/2π. ℎ m.ν.r = 𝑛. 2𝜋 avec h est la constante de Planck ; m : masse de l’électron et n : nombre quantique Selon cette condition de quantification, l’électron possède une quantité d’énergie déterminée pour chaque orbite et aucune énergie intermédiaire n’est possible. Ainsi, on considère chaque orbite comme un état stationnaire. L’orbite de plus basse énergie correspond à l’état fondamental de l’électron (n = 1) et toutes les autres décrivent des états excités. État stationnaire : état décrivant une position fixe de l’électron par rapport au noyau. État fondamental : état d’énergie le plus bas des électrons d’un atome. État excité : état d’énergie des électrons d’un atome, supérieur. En introduisant la constante de Planck dans ce postulat, Bohr s’est démarqué de la physique classique ; ce postulat représente en effet un élément de la théorie quantique qui sera intégré dans le développement de cette théorie.  11 3. Troisième postulat : L’électron n’émet aucune énergie aussi longtemps qu’il demeure sur une orbite stationnaire. Lorsque l’électron passe d’un niveau d’énergie supérieur, 𝐸𝑛2 , à un niveau inférieur, 𝐸𝑛1 , un rayonnement est émis et son contenu énergétique est déterminé par l’équation de Planck. 𝐜 𝑬𝒏𝟐− 𝑬𝒏𝟏 = h𝛎 = h 𝛌 h est la constante de Planck∶ 𝐡 = 6,623 10-34 j.s La radiation absorbée sera telle que :𝐸𝑛2− 𝐸𝑛1 > 0. Le rayonnement émis sera tel que : 𝐸𝑛1− 𝐸𝑛2 < 0. L’absorption ou l’émission de photon correspond à un changement d’orbite de l’électron. L’énergie du photon absorbé (ou émis) est égale à la différence d’énergie entre les deux niveaux c |En2− En1 | = ΔE = hν = h λ Rayon des orbites stationnaires D’après le premier postulat de Bohr, le système est en équilibre 𝟐 2 ⃗⃗⃗⃗𝑎 + 𝐹 𝐹 ⃗⃗⃗⃗𝑐 = ⃗0 ‖𝐹 ⃗⃗⃗⃗𝑎 ‖ = ‖𝐹 ⃗⃗⃗⃗𝑐 ‖ = 𝒎𝒆 𝒗 et ‖𝐹 ⃗⃗⃗⃗𝑐 ‖ Avec ‖𝐹 ⃗⃗⃗⃗𝑎 ‖ = K𝑒2 𝒓 𝑟 𝒎𝒆 𝒗𝟐 K𝑒 2 K𝑒 2 ⃗⃗⃗⃗𝑎 ‖ = ‖𝐹 Or ‖𝐹 ⃗⃗⃗⃗𝑐 ‖ ⟹ = ⟹ 𝑚𝑒 𝑣 2 = (1) 𝒓 𝑟2 𝑟 D’après le deuxième postulat de Bohr décrivant la quantification du moment cinétique orbital, h h2 h2 on a me νr = n 2π ⟹ me 2 v 2 r 2 = n2 4π2 ⟹ me v 2 = n2 4m (2) e π2 r2 La combinaison de l’équation (1) avec (2) conduit a l’expression du rayon de l’orbite : ℎ2 2 𝑟=𝑛 4K𝑚𝑒 𝜋 2 𝑒 2 Comme 4𝑘 𝑚𝑒 π et e sont constantes alors r ne dépend que du nombre positif appelé nombre quantique principal soit : ℎ2 𝑟𝑛 = 𝑛2 4𝐾𝑚𝑒 𝜋 2 𝑒 2 Pour n = 1, 𝑟𝑛 = 𝑟1 = 0,529 Å Le premier rayon de l’atome de Bohr. 𝑟𝑛 = 𝑛2 𝑟1(suite géometrique) 4.Energie de l’électron sur une orbite stationnaire L’énergie total du système ET est égale à la somme de l’énergie cinétique 𝐸𝑐 et l’énergie 𝐾 𝑒2 m𝑒 𝑣 2 potentielle 𝐸𝑃 𝑎𝑣𝑒𝑐 𝐸𝑃 = − et 𝐸𝑐 = 𝑟 2 K𝑒 2 m𝑒 𝑣 2 K𝑒 2 D’après l’équation (1) on a m𝑒 𝑣 2 = ⟹ = 𝑟 2 2𝑟 𝐾 𝑒2 K𝑒 2 K𝑒 2 𝐊𝒆𝟐 ET = − + =− ⟹ 𝐄𝐓 = − 𝑟 2𝑟 2𝑟 𝟐𝒓  12 K𝑒 2 En remplaçant l’équation de r dans l’équation de l’énergie total ET = − 2𝑟 L’énergie total en fonction de n sera : K𝑒 2 4𝜋 2 𝐾m𝑒 𝑒 2 1 2𝐾2 𝜋 2 m𝑒 𝑒 4 1 ET = − =− 2ℎ2 𝑛2 ℎ2 𝑛2 𝟐𝑲𝟐 𝝅𝟐 𝐦𝒆 𝒆𝟒 𝟏 𝐄𝐓 =− 𝒉𝟐 𝒏𝟐 2𝐾2 𝜋 2 m 𝑒 4 Pour n = 1, En = E1 = − 𝑒 = −21,76. 10−19 j = −13,6 eV (c’est l’énergie de l’état ℎ2 fondamental de l’atome d’hydrogène). Les états correspondant à un n supérieur sont des états 1 excités d’un électron ayant reçu un excédent d’énergie. En = E1 𝑛2 L’énergie de l’électron est quantifiée est ne dépend que d’un nombre n, entier et appelé nombre quantique. L’énergie d’excitation de l’atome d’hydrogène est L’énergie nécessaire pour faire passer l’électron de l’orbite n1 à une orbite n2. L’énergie d’ionisation de l’atome d’hydrogène est L’énergie nécessaire pour faire passer l’électron de l’orbite n = 1 à n = ∞. -Fréquence de la radiation émise Selon le troisième postulat de Bohr : Lors du passage de l’électron d'un état d'énergie En1 à un état d'énergie En2 supérieur : Il y'a absorption de ΔE = E2 –E1= h.υ, Par contre, le retour de n2 (En2) à n1 (En1) s'accompagne d’une émission de la même quantité d’énergie en signe opposé tel que ΔE émise = En1 –En2= hυ Le retour de l’électron d’un état d’énergie En2 à un état d’énergie inferieure En1 s’accompagne d’une émission d’un photon tel que : 𝟐𝐊 𝟐 𝛑𝟐 𝐞𝟒 𝐦𝐞 𝟏 𝟏 hν = 𝐄𝐧𝟐 − 𝐄𝐧𝟏 = (𝐧𝟐 − 𝐧𝟐 ) 𝐡𝟐 𝟏 𝟐 D’où la fréquence du rayonnement émis : 𝐜 𝟐𝐊 𝟐 𝛑𝟐 𝐞𝟒 𝐦𝐞 𝟏 𝟏 ν= = ( 𝟐 − )  𝐡𝟑 𝐧𝟏 𝐧𝟐𝟐 𝟏 Le nombre d’onde s’écrira alors :   13 𝟏 𝟐𝐊 𝟐 𝛑𝟐 𝐞𝟒 𝐦𝐞 𝟏 𝟏 ῡ= = ( − )  𝐡𝟑 𝐜 𝐧𝟐𝟏 𝐧𝟐𝟐 -Les longueurs d'onde émises ou absorbées par l'atome d'hydrogène sont données par la formule de Ritz-Rydberg : 𝟏 𝟏 𝟏 = 𝐑𝐇 ( 𝟐 − 𝟐)  𝐧𝟏 𝐧𝟐 Où n1 et n2 sont des entiers positifs tels que n2 > n1 𝟐𝐊 𝟐 𝛑𝟐 𝐞𝟒 𝐦𝐞 Avec RH (constante de Rydberg) égale à : RH = 𝐡𝟑 𝐜 II.3. Applications pour le spectre de raies de l'atome d’hydrogène 𝐄𝟏 A partir de l'équation : 𝐄𝐧 = = −𝟏𝟑, 𝟔 𝐞𝐯 , il est possible de calculer l'énergie 𝐧𝟐 des divers états dans lesquels l'atome d'hydrogène peut se trouver. E∞ - E1= 13,6 eV correspond à l'énergie qu'il faut fournir à l'atome pour lui arracher l’électron : c'est l'énergie d'ionisation de l'atome d'hydrogène (EI= 13,6 eV). Figure II.3 Diagramme énergétique de l’atome d’hydrogène La théorie de Bohr interprète d'une manière satisfaisante le spectre optique de l'atome d'hydrogène et permet le calcul de la constante de Rydberg. Cependant son application aux atomes de plus d'un électron révèle des difficultés. II.4. Application de la théorie de Bohr sur les hydrogénoïdes -Définition d’un hydrogénoïde C’est un atome qui a perdu tous ses électrons à part un seul, ce qui le rend semblable à un hydrogène du point de vu nombre d’électron donc on peut appliquer la théorie de Bohr sur cet hydrogénoïde. Exemples d’hydrogénoïdes : 2He+, 3Li 2+, 4Be+3  14 + L’atome d’hélium 2He possède deux électrons, alors que l’ion 2He a 1 électron. ++ L’atome de lithium 3Li possède trois électrons, alors que l’ions 3Li a 1 électron. L’atome de béryllium 4Be possède quatre électrons, alors que l’ions 4Be +3 a 1 électron. 2 E1’ = E1Z avec E1 l’énergie de l’état fondamental de l’atome d’hydrogène. Pour le calcul du rn , En, et vn , on fait un raisonnement analogue à celui de l'atome d’hydrogène en considérant un noyau dont la charge est Ze (Z ≥ 2). 𝐧𝟐 𝐫𝐧 = 𝐫𝟏𝐇 ; 𝐫𝟏𝐇 = 0,53 A° 𝐙 𝐙𝟐 𝐄𝐧 = 𝐄𝟏𝐇 ; 𝐄𝟏𝐇 = -13,6 eV 𝐧𝟐 𝐫𝟏 - Rayon de la première orbite : 𝐫𝟏′ = 𝐙 -Energie de liaison de l'électron noyau de l’hydrogénoïde dans son état fondamental (n=1) : 𝐄′𝟏 = 𝐙 𝟐 𝐄𝟏𝐇 E1: Energie de l'état fondamental de l'atome d’hydrogène. En outre son succès remarquable dans l’interprétation du spectre d’émission de l’atome d’hydrogène, Bohr a confirmé la théorie de Planck sur la quantification de l’énergie et il a ouvert la voie à l’étude de la structure électronique de l’atome cependant sa théorie reste insuffisante. II.5. Insuffisances du modèle de Bohr -Ne permet pas d’expliquer le spectre d’émission de l’atome d’hydrogène qui devient plus complexe en présence d’un champ magnétique. -Il a échoué à interpréter les spectres d’émission des atomes poly ou multiélectroniques. -Il n’a pas pris en considération la présence de plusieurs couches. -N'est valable que pour l'hydrogène et les hydrogénoïdes, pas pour les atomes poly électroniques, car il ne tient pas compte de l’influence d’un électron donné sur ses voisins. -Ne permet pas de décrire la liaison chimique (en particulier la liaison covalente). II.6. Application du modèle de Bohr aux atomes polyélectroniques Dans un atome polyélectronique, l’électron responsable de l’émission du spectre optique de raies est séparé du noyau par des électrons profonds. L’électron donné est alors attiré à la fois par le noyau et repoussé par les autres électrons. L’attraction réelle qui s’exerce sur lui est inférieure à celle qu’exercerait le noyau seul. Il existe un effet d’écran de la part des électrons  15 profonds vis-à-vis de l’électron optique qui diminue l’attraction noyau-électron nommé constante de l’effet écran σ. Le numéro atomique effectif vu par l'électron i est : Z* = Z −𝝈 Z* : souvent appelée charge effective. Z : charge réelle du noyau. 𝛔 : constante d’écran, elle représente la répulsion occasionnée par la présence des électrons situés entre le noyau et l’électron étudié. Z* est d'autant plus petit qu'il y a d'électrons entre le noyau et l'électron i. Pour calculer la force d’attraction entre cet électron et le noyau, l’énergie En de cet électron et le nombre d’onde, on doit prendre en considération cet effet écran. La force électrostatique pour un atome polyélectronique s’écrit alors : 𝐤(𝐙 − 𝛔)𝐞𝟐 𝐅𝐞 = 𝐫𝐧 𝟐 𝐫𝟏 D’où : 𝐫𝐧 = 𝐧𝟐 (𝐳−𝛔) 𝐫1: rayon de la 1ère orbite de l’atome d’hydrogène (𝐫𝟏 = 0,53 A°). 𝐄𝟏 (𝐳−𝛔)𝟐 En = 𝐧𝟐 E1 : énergie de la 1ère orbite de l’atome d’hydrogène (E1=−𝟏𝟑, 𝟔 𝐞𝐕) 𝟏 𝟏 𝟏 𝟏 𝟏 ῡ = = 𝐑 𝐇 (𝐙 − 𝛔)𝟐 ( − ) = RH Z*2(𝐧𝟐 − 𝐧𝟐)  𝐧𝟐𝟏 𝐧𝟐𝟐 𝟏 𝟐 Cette formule est analogue à la loi de Moseley. L’analyse des raies d’émission du spectre de rayons X d’un certain nombre d’éléments a permis à Moseley d’établir une loi empirique reliant la fréquence de la radiation émise ν et le numéro atomique Z. √𝛎 = 𝐚(𝐙 − 𝛔) a et 𝛔 sont des constantes. Les raies du spectre se regroupent par séries (série K, L, M, …) et chaque série comporte plusieurs raies (raies 𝐊 𝛂 , 𝐊 𝛃 ,….pour la série K par exemple) 𝜶: raie pour laquelle n1 =1 et n2 = 2 𝛃 : raie pour laquelle n1 =1 et n2 = 3  16 II.7. Application de la théorie de Bohr aux spectres d’hydrogène (succès de la théorie de Bohr) : On peut étudier un rayonnement en le faisant passer à travers un prisme. Le rayonnement du soleil peut être décomposé en une succession de rayonnement de teintes variées allant du rouge au violets. C’est le spectre du rayonnement solaire. Le spectre solaire est un spectre continu. Le spectre de l’émission de l’Hydrogène est un spectre discontinu (Spectre de raies), constitué de de raies très fines de teintes variées, séparées par de vastes espaces sombres. Le succès de la théorie de Bohr réside dans le fait qu’elle peut expliquer le spectre discontinu de l’Hydrogène. II.7.1. Orbites et niveaux d’énergie de l’atome d’Hydrogène : L’orbite n=1 correspond à l’état de l’électron le plus stable (état fondamental). L’absorption de la lumière par l’atome provoque un saut de l’électron sur une orbite supérieure. On distingue plusieurs séries de raies. Une série de raies correspond à l’ensemble de toutes les raies qui font revenir lélecton sur un niveau donné de n fixe. Chaque série de raie à reçu le nom de son découvreur : n= 1 :Série de LYMAN (ultra-violet) ; n= 2 :Série de BALMER (visible) ; n= 3 :Série de PASCHEN (Infra-rouge) ; n= 4 :Série de BRACKETT (Proche Infra-rouge ) et n= 5 :Série de PFUND ( Infra- rouge lointain). Figure II.4 : Région du spectre électromagnétique La théorie de Bohr s’est avérée très limitée vis-à-vis des systèmes comportant plus d’un électron c’est-à-dire l’atome polyélectronique. D’où la nécessité d’une nouvelle théorie qui s’appelle la théorie quantique de l’atome.  17 CHAPITRE III : THEORIE MODERNE DE LA STRUCTURE ATOMIQUE « LES BASES DE LA MECANIQUE ONDULATOIRE » Introduction : Atome d’hydrogène en mécanique ondulatoire La théorie de Bohr fournit le premier modèle atomique dans lequel on admet une localisation précise de l’électron, sur une orbite déterminée. Le noyau contenant les protons et les neutrons, autour duquel gravitent les électrons sur différentes orbites. Les modèles atomiques développés en mécanique classique (Rutherford, Bohr) ou en mécanique ondulatoire (De Broglie, Heisenberg, Schrodinger) permettent de représenter l’atome le plus simple, celui de l’hydrogène et son comportement. Cependant, dès 1930 la théorie de Bohr a dû céder sa place à une nouvelle théorie fondée sur des idées modernes basées sur les propriétés ondulatoires de la matière. il est devenu évident que le mouvement des électrons n’était pas limité à des orbites bien définies mais qu’il s’agissait plutôt d’un mouvement complexe mieux décrit en associant les propriétés ondulatoires au calcul de probabilité. La notion de localisation précise de l’électron a été remplacée par une notion statistique, de probabilité de présence de l’électron. Le traitement mathématique est basé sur l’équation de Schrodinger, dont la résolution correspond à la fonction Ψ, appelée fonction d’onde. [Ψ]2 donne la probabilité de présence de l’électron dans un certain volume de l’espace, caractérisé par ses coordonnées x, y, z. III.1. Dualité onde-corpuscule : Onde associée à l’électron : Relation de Louis De Broglie Planck et Einstein avaient déjà montré la nature à la fois ondulatoire et corpusculaire de la lumière (aspect dualitique). Louis De Broglie en 1925 a montré qu’à toute particule matérielle(corpuscule) en mouvement, de masse m, se déplaçant à la vitesse v on peut associer une onde pilote de longueur d’onde λ 𝐡 telle que : 𝛌 = 𝐦𝐯 Entre la fréquence ν de l’onde associée et l’énergie E de la particule, existe la relation : E = hν  18 Figure III.1 : Onde associée de De Broglie. Dans le modèle de De Broglie, l'électron est décrit par une onde stationnaire telle que : 𝐧𝐡 𝟐𝛑𝐫 = 𝐧𝛌 = 𝐦𝐯 Ce qui revient à dire que : la longueur totale de l’orbite est égale à un nombre entier de longueur d’onde de l’onde de De Broglie. III.2. Principe d’incertitude d’Heisenberg Il n’est pas possible de connaitre simultanément et avec précision la position x et la quantité de mouvement p d’une particule. Ce qui exclut désormais à l’échelle atomique la notion de trajectoire ou d’orbite de l’électron. Heisenberg a postulé qu’une mesure simultanée de la position et de la vitesse d’une particule ne pouvait être faite que dans la limite ou les incertitudes ∆𝑥 et ∆P vérifient la relation : 𝐡 ∆𝐱. ∆P ≥ 𝟐𝛑 P : quantité de mouvement (p=mv). h : constante de Planck= 6,625x10-34 J.s III.3. Orbitale atomique III.3. 1 : Fonction d’onde Puisqu’on ne peut pas connaitre en même temps la position et la vitesse d’une particule, il est alors difficile de prévoir avec exactitude sa trajectoire. En mécanique ondulatoire, un électron se trouvant en un point de coordonnée (x, y, z) à l’instant t, est décrit par une fonction Ψ (x, y, z, t) dite fonction d’onde qui n’a aucune signification physique et qui est fonction des coordonnées de l’électron. Si l’électron se trouve dans un état stationnaire d’énergie, par conséquent l’onde qui lui est associée est stationnaire (t constant). III.3. 2 : Probabilité de présence  19 La mécanique ondulatoire fournit une représentation de l’atome d’hydrogène moins précise que ne le fait le modèle planétaire de Bohr, avec ses orbites bien définies. On ne parle plus de la position exacte de l’électron, mais de la probabilité que l’électron se trouve dans une région donnée de l’atome. Figure III.2 : Positions possibles de l’électron : nuage électronique La section circulaire sphérique à 99,99% s’appelle : Orbitale atomique. III.3.3 : Equation de Schrödinger L’onde de De Broglie n’avait pas d’équation. Schrödinger, partant des ondes de Louis De Broglie, propose une équation d’onde pour décrire une particule et notamment un électron. ĤΨ = EΨ Ĥ : opérateur hamiltonien. E : énergie totale de l’électron (somme des énergies cinétique et potentielle). Ψ(x,y,z) est la fonction d'onde associée à l'électron, représentant l'état de ce dernier. Elle est solution de l'équation de Schrödinger. Les solutions de cette équation indiquent que l'électron ne peut prendre qu'un nombre restreint de valeurs de l’énergie qui sont les mêmes que celles prédites par la théorie de Bohr. La résolution de l'équation de Schrödinger fournit une, ou plusieurs fonctions d'onde, ou orbitales, associées à chacun des niveaux d'énergie permises. Les orbitales permises sont caractérisés par les nombres quantiques. III.3.4 : Nombres quantiques L’équation de Schrödinger admet pour sa résolution des solutions qui introduisent la notion de nombres quantiques. En fait il en faut quatre pour décrire de façon complète et univoque un électron donné. Dans le modèle quantique, on ne caractérise pas les électrons par leurs trajectoires mais par leurs énergies. L’état d’un électron est défini par quatre nombres quantiques.  20 a. Nombre quantique principal n C’est un nombre entier naturel non nul désigné par le nombre : 1, 2, 3, 4 (couches k, L, M, N…..). Il correspond au numéro de la couche à laquelle appartient l’électron, il définit la taille de l'orbitale et l'énergie qui est lui associée. b. Nombre quantique secondaire ou azimutal l Il définit la forme générale de l'orbitale atomique et peut prendre des valeurs entières de 0 à n-1. 0  l  n‐ 1 l désigne couche à laquelle on attribue une lettre. l = 0 ,1, 2, 3, 4 Sous-couches s p d f Les électrons d’une couche n donnée se répartissent sur des sous-couches d’énergies En,l fixées par la seule donnée du doublet (n, l). Si n = 1; l = 0 : orbitale s. Si n = 2; l = 0 : orbitale s l = 1 : orbitale p c. Nombre quantique magnétique ml Il donne le nombre d’orbitales (cases quantiques) dans la sous- couche et il définit l’orientation dans l’espace de l’orbitale ou des zones de probabilité de présence. Les valeurs de ml sont entières et limitées par les valeurs de l: -l  ml  +l Chaque sous-couche (n, l) contient (2l+1) cases quantiques ou orbitales atomiques définies par les triplets (n, l, ml) possibles. Pour symboliser les différentes formes de l’orbitale, on utilise une case quantique représentée par un carrée ou rectangle l = 0 : orbitale s ; ml = 0 l = 1 : orbitale p ; ml = -1 , 0, +1 Un triplet (n, l, ml) définit une case quantique. d. Nombre quantique de spin s ou ms Il a été introduit par le physicien anglais Dirac afin de traiter le comportement de l’électron en mécanique quantique. Il nous renseigne sur le mouvement propre de l’électron en présence d’un champ magnétique ⃗𝐁 ⃗ externe.  21 L’électron tourne sur lui-même comme une toupie ce qui engendre un moment magnétique qui 𝟏 𝟏 se nomme le spin. Seules deux valeurs sont possibles : s=+ 𝟐 et s = − 𝟐 𝟏 Si le spin est dirigé vers le haut :↑ s= + 𝟐 𝟏 Si le spin est dirigé vers le bas :↓ ms= − 𝟐 Figure III.3 : Représentation du spin de l’électron Pour une couche n, le nombre de cases quantiques est n2 et le nombre maximal d’électrons pouvant se répartir sur toutes les sous couches de la couche est 2n2. Une case quantique ne peut contenir au maximum que 2 électrons de spins opposés. III.3. 5 : Formes des orbitales atomiques Orbitale s : est de géométrie sphérique centrée sur le noyau elle peut accueillir 2 électrons au maximum. On représente cette orbitale par une case rectangulaire. Figure III.4 : Géométrie des orbitales atomiques ns Orbitale p : constituée par 2 lobes accolés : elle a deux lobes sur l’axe des x (ml= -1, Px), deux lobes sur l’axe des y (ml=0, Py), deux lobes sur l’axe des z (ml=+1, Pz). (Les 3 orbitales p (px, py et pz) peuvent accueillir 6 électrons au maximum). Px Py Pz  22 Figure III.5 : Géométrie des orbitales atomiques np Orbitale d : elle a 4 lobes sous forme de fleur, il y’a cinq formes 5 géométries possibles (les 5 orbitales d peuvent accueillir 10 électrons au maximum). Figure III.6 : Géométrie des orbitales atomiques nd III.4 Configuration électronique d’un atome polyélectronique : III.4.1. Règles de remplissage La configuration électronique d'un atome est la répartition de Z électrons de l'atome dans un état fondamental sur les orbitales atomiques. a. Principe de stabilité : Règle de Klechkowski L’état fondamental de l’atome représente le niveau d'énergie minimale, donc l’état le plus stable de l’électron. Les électrons vont commencer par occuper les niveaux d’énergie les plus bas à la limite des places vacantes. Le remplissage des couches et sous-couches est donné par la règle de Klechkowski. Il se fait par ordre (n + l) croissant. Si n+l est identique, la sous-couche dont le n est le plus petit sera remplie la première.  23 Exemples : 4p et 3p, (n+l) = 4 pour les deux sous-couches, n le plus petit est celui de 3p donc le remplissage de 3p vient avant 4p. - On écrit les diverses couches et sous-couches dans un tableau, chaque ligne correspondant à une valeur de n. - Le remplissage se fait selon les diagonales. Figure III.7 : Représentation schématique de la règle de Klechkowski L'ordre de remplissage des sous couches quantiques est alors : 1s 2s 2p 3s 3p 4s 3d 4p 5s 4d 5p 6s 4f 5d 6p 7s 5f 6d 7p b. Principe d’exclusion de Pauli Avant de tenter de corréler les structures électroniques, il nous faut apprendre comment distribuer les électrons sur les différentes orbitales. C'est Pauli qui énonce le principe de base, suivant lequel s'opère cette répartition: deux électrons d’un même atome ne peuvent avoir leur quatre nombres quantiques identiques n, l, ml et s. Conséquence: 𝟏 𝟏 Par exemple : si n, l, et ml sont les mêmes, on a s=+ 𝟐 pour l'un et s= − 𝟐 pour l'autre. c. Règle de Hund A l’état fondamental, dans une sous-couche comportant plusieurs cases quantiques de même énergie, les électrons occupent le maximum de cases quantiques avant de s’apparier, les  24 spins des électrons non appariés étant parallèles. Cette règle peut être interprétée comme suit : deux électrons portant des charges identiques se repoussent mutuellement et n’ont donc pas tendance à se retrouver dans une même région de l’espace. Il en résulte que deux électrons se retrouvent dans des orbitales distinctes tant qu’il y a des orbitales correspondant à un même niveau d’énergie. Conséquence pratique : III.5. Etablissement de la configuration électronique d'un élément La configuration électronique des atome ou ions s'obtient en appliquant la règle de Klechkowski et en tenant compte du principe d'exclusion de Pauli et la règle de Hund. Exemple : Soit à établir la configuration électronique de l'élément de Z = 53. 1 s2, 2 s2, 2 p6, 3s2, 3 p6, 4 s2, 3 d10, 4p6, 5 s2, 4 d10, 5 p5 Il est nécessaire de remettre les diverses couches et sous-couches dans leur ordre naturel par valeur croissantes de n. 1 s2, 2 s2, 2 p6, 3s2, 3p6, 3 d10 ,4 s2, 4p6, 4 d10, 5 s2, 5 p5 Ecriture simplifiée : K2, L8, M18, N18, O7. La configuration électronique de la couche externe ou couche de valence des gaz rares s’écrit : ns2 (n-1) d10 np6 sauf 2He 1s2, complètement remplies qui leur donne une grande stabilité. Exceptions à règle Klechkowski A partir du niveau n=4, le remplissage des orbitales atomiques ne respecte pas rigoureusement la règle Klechkowski. De nombreuses irrégularités apparaissent dans le remplissage des sous-couches d et f. Une sous-couche « d » présente un état de stabilité maximale si elle est soit à moitié remplie soit totalement remplie. On peut considérer qu'un électron de la sous-couche s "saute" sur la sous-couche d pour la compléter à 5 ou 10 électrons. Cette règle s'applique particulièrement aux configurations du type d9 s2 (Cu, Ag et Au) et d4 s2 (Cr, Mo) qui se transformeront respectivement en (n-1) d10 ns1 et (n-1) d5 ns1. Configurations électroniques simplifiées On a adopté une écriture simplifiée des configurations électroniques mettant en évidence la couche de valence.  25 Pour cela on va utiliser des atomes particuliers appelés gaz rares (ou nobles ou inertes), ces gaz rares ont la particularité d'être chimiquement très stables. III.6. Electrons de valence et électrons internes (de cœur) L’écriture de la configuration électronique d’un atome dans l’état fondamental fait apparaître deux types d’électrons. a. Electrons de valence : sont les électrons les plus externes d’un atome qui sont situés au niveau le plus élevé ceux des orbitales de plus haute énergie, ces électrons appartiennent à la couche de valence. C’est à ces électrons qu’est associée la plus grande valeur du nombre quantique principal. Ils sont les plus éloignés du noyau de l’atome, donc moins liés que les autres. Ils interviennent de ce fait dans l’établissement des liaisons chimiques. D'un point de vue purement chimique, la dernière couche occupée est primordiale car c'est elle qui va fixer en priorité les propriétés chimiques de l'atome. b. Electrons des couches inférieures : sont appelés électrons internes ou électrons de cœur, et leur nombre quantique principal est inférieur à celui de la couche externe. Ils ne participent pas à la formation des liaisons chimiques car les énergies d’interaction électrostatique avec le noyau de l’atome sont trop élevées pour qu’ils puissent quitter l’interaction du noyau. Exemples : Ca (Z= 20) : Configuration électronique 1s2 2s2 2p6 3s2 3p6 4s2 Les deux électrons de la couche 4s sont des électrons de valence tandis que les 18 électrons restants sont des électrons internes ou des électrons de cœur. C (Z=6) : Configuration électronique 1s2 2s2 2p2 Seuls les quatre électrons de la couche n=2 (2s 2p) participent aux réactions chimiques : ce sont des électrons de valence. Cas particulier des électrons « d » Si la sous-couche nd n’est pas totalement remplie avec 10 électrons, ces électrons appartiennent à la couche de valence et participent de ce fait à la création de liaisons chimiques. Exemple : Fe (Z=26) : sa configuration électronique s’écrit : 1s2 2s2 2p6 3s2 3p6 4s2 3d6 Les électrons 1s2 2s2 2p6 3s2 3p6 sont des électrons de cœur puisqu’ils sont situés sur les couches profondes ou internes, tandis que les électrons 4s2 3d6 sont des électrons de valence. Ils participent aux réactions chimiques. Les électrons 3d font partie de la couche de valence, l’atome de fer possède alors 8 électrons de valence et 18 électrons de cœur.  26 - Cas des ions a. Anions (Xn-) On a ajouté à la structure électronique de l'atome neutre un électron pour chaque charge négative. Examples: Cl 1s2 2s2 2p6 3s2 3p5 Cl- 1s2 2s2 2p6 3s2 3p6 8O 1s2 2s2 2p4 2- 1s2 2s2 2p6 8O b. Cations (Xn+) On soustrait de la dernière couche de la structure électronique de l'atome neutre un électron pour chaque charge positive. Examples: 11Na 1s2 2s2 2p6 3s1 + 1s2 2s2 2p6 3s0 11Na 25Mn 1s2 2s2 2p6 3s2 3p6 4s2 3d5 2+ 1s2 2s2 2p6 3s2 3p6 4s0 3d5 25Mn Pr. Yasmina OUENNOUGHI