كامل القوانين - فيزياء PDF

# الورقة الكاملة لقوانين الفيزياء (بكالوريا) ## إعداد المدرس: فراس قلعه جي ### النواس المرن | المقدار الفيزيائي | القانون | وحدة القياس | |---|---|---| | الاستطالة السكونية | $x_0 = \frac{mg}{k}$ | m | | قوة الإرجاع | $F = -kx = ma$ | N | | تابع المطال | $x = X_{max} cos(ωt+φ)$ | m | | تابع الس...

# الورقة الكاملة لقوانين الفيزياء (بكالوريا) ## إعداد المدرس: فراس قلعه جي ### النواس المرن | المقدار الفيزيائي | القانون | وحدة القياس | |---|---|---| | الاستطالة السكونية | $x_0 = \frac{mg}{k}$ | m | | قوة الإرجاع | $F = -kx = ma$ | N | | تابع المطال | $x = X_{max} cos(ωt+φ)$ | m | | تابع السرعة | $v = (x)' = - X_{max}$ $sin(ωt+φ)$ | $m.s^{-1}$ | | السرعة العظمى | $V_{max} = ±ωX_{max}$ | $m.s^{-1}$ | | سرعة النواس المرن | $v = ω_o√X_{max}^2 - x^2$ | $m.s^{-1}$ | | تابع التسارع | $a = (v)' = (x)'' = - ω^2x$ | $m.s^{-2}$ | | النبض الخاص للحركة | $ω = √\frac{k}{m} = \frac{2π}{To}$ | $rad.s^{-1}$ | | زمن الهزات | $T_o = 2π√\frac{m}{k}$ | S | | عدد الهزات | $n = \frac{t}{To}$ | ليس له واحدة | | دور النواس المرن | $T_o = 2π√\frac{m}{k}$ | S | | التسارع الأعظمي | $a_{max} = ±ω^2X_{max}$ | $m.s^{-2}$ | | الطاقة الكامنة المرونية | $E_p = \frac{1}{2}kx^2$ | J | | الطاقة الحركية |$E_k = E - E_p = \frac{1}{2}mv^2$ | J | | ثابت صلابة النابض | $k = ω^2m = 4π^2m/T^2$ | $N.m^{-1}$ | | الطاقة الميكانيكية | $E = \frac{1}{2}k X_{max}^2 = const$ | J | | طول القطعة المستقيمة التي يرسمها مركز عطالة الجسم الصلب | $2X_{max}$ | m | | الزمن اللازم لقطع المسافة من $X_{max}$ + إلى $X_{max}$ - | $T/2$ | S | | عند مرور الجسم الصلب بمركز التوازن | $Cos (ωt + φ) = 0 ⇒ (ωt + φ) = πk + \frac{1}{4}\pi $ | ليس له واحدة | ### التحويلات المطلوبة في درس النواس المرن - من cm إلى m نضرب بـ $10^{-2}$ - من g إلى kg نضرب بـ $10^{-3}$ ### ملاحظات مفيدة لحل مسائل النواس المرن 1. عند طلب إيجاد التابع الزمني للمطال أو السرعة نفتش عن الثوابت: $X_{max}, φ, ω$. 2. يمكن إيجاد $X_{max}, φ, ω$ من شروط البدء: - فإذا كانت $t=0, x=X_{max}$ فإن $φ=π rad$ - وإذا كانت $t=0, x= -X_{max}$ فإن $φ=0rad$ - وإذا كانت $t=0, x=\frac{X_{max}}{2} $ فإن $φ=\frac{π}{3} rad$ أو $φ= \frac{2π}{3} rad$ 3. تحسب قيمة كتلة الجسم الصلب من النبض أو الدور. 4. يحسب ثابت صلابة النابض من الطاقة الكلية أو النبض أو الدور. 5. تكون قوة الإرجاع عظمى في الوضعين الطرفيين حيث المطالين أعظميين وطويلة ومعدومة في مركز الاهتزاز. 6. عندما يطلب شدة قوة الإرجاع (محصلة القوى المؤثرة في مركز عطالة الجسم الصلب) تحسب بالقيمة المطلقة. 7. عندما يطلب حساب السرعة العظمى (طويلة تحسب بالقيمة المطلقة). ### *نواس القتل غير المتخامد* | المقدار الفيزيائي | القانون | وحدة القياس | |---|---|---| | عزم مزدوجة الفتل | $Γ_ή = -κθ$ | $m.N$ | | تابع المطال الزاوي | $θ=θ_{max} cos(ωt+φ)$ | $rad$ | | تابع السرعة الزاوية | $ω = (θ)' = - θ_{max}$ $sin(ωt+φ)$ | $rad.s^{-1}$ | | تابع التسارع الزاوي | $α = (ω)' = (θ)'' = - ω^2θ$ | $rad.s^{-2}$ | | السرعة الزاوية العظمى | $ω_{max} = ±ωθ_{max}$ | $rad.s^{-1}$ | | التسارع الزاوي الأعظمي | $α_{max} = ±ω^2θ_{max}$ | $rad.s^{-2}$ | | النبض الخاص للحركة | $ω = √\frac{k}{I_Δ}= \frac{2π}{T_o}$ | $rad.s^{-1}$ | | دور نواس الفتل | $T_o = 2π√\frac{I_Δ}{k}$ | S | | الطاقة الكامنة المرونية | $E_p = \frac{1}{2}kθ^2 $ | J | | زمن الهزات | $T_o = 2π√\frac{I_Δ}{k}$ | S | | عدد الهزات | $ n = \frac{t}{T_o}$ | ليس له واحدة | ### *التحويلات المطلوبة في درس نواس الفتل : تحويل الزوايا من الدرجات إلى راديان* ### *ملاحظات مفيدة لحل مسائل نّواس الفتل* 1. تنطلق من علاقة الدور ونتبه أنه , في علاقة عزم عطالة نقطة مادية $I = mr^2$ أن - عند طلب إيجاد طول ساق نّواس القتل نستبدل $I$ بـ $\frac{1}{12}ml^2$. 2. عندما يكون نّواس القتل بدون وجود كتلتين : علاقة الدور بدون وجود كتلتين . ويطلب إيجاد الدور الجديد نكتب - علاقة الدور بوجود كتلتين وعلاقة الدور بوجود كتلتين . وننسب علاقة الدور الجديد الى الدور القديم ثم نختصر $K$ - ونحسب الدور الجديد . 3. عند تقصير طول سلك القتل تزداد قيمة $k$ ثابت قتل السلك وتنقص قيمة الدور. 4. عند وصل النّواس بسلكي قتل فإن ثابت $k$ للنواس يكون على التوازي . ### *النواس الثقلي غير المتخامد* | المقدار الفيزيائي | القانون | وحدة القياس | |---|---|---| | تابع المطال الزاوي | $θ=θ_{max} cos(ωt+φ)$ | $rad$ | | تابع السرعة الزاوية | $ω = (θ)' = - θ_{max}$ $sin(ωt+φ)$ | $rad.s^{-1}$ | | تابع التسارع الزاوي | $α = (ω)' = (θ)'' = - ω^2θ $ | $rad.s^{-2}$ | | السرعة الزاوية العظمى للنواس الثقلي | $ω_{max} = ±ωθ_{max}$ | $rad.s^{-1}$ | | النبض الخاص للنواس الثقلي المركب | $ω = √\frac{mgd}{I_Δ}$ | $rad.s^{-1}$ | | دور النواس الثقلي المركب | $T_o = 2π√ \frac{I_Δ}{mgd}$ | S | | بعد محور الدوران عن مركز عطالة الجسم الصلب | $d = oc = \frac{∑m_ir_i}{∑m_i}$ | m | | عزم عطالة نقطة مادية | $I_Δ = mr^2$ | $Kg.m^2$ | | عزم عطالة قرص بالنسبة للمحور مار من مركز عطالته | $I_{Δ/C}= \frac{1}{2}mr^2$ | $Kg.m^2$ | | عزم عطالة ساق بالنسبة للمحور مار من مركز عطالته | $I_{Δ/C}=\frac{1}{12}ml^2$ | $Kg.m^2$ | | عزم عطالة حلقة بالنسبة للمحور مار من مركز عطالتها | $I_{Δ/C}= MR^2$ | $Kg.m^2$ | | نظرية ها يغنز : حساب عزم عطالة جسم صلب بالنسبة لمحور لا يمر من مركز عطالته | $I_{Δ/o} = I_{Δ/c}+md^2$ | $Kg.m^2$ | | العلاقة الأساسية في التحريك الانسحابي | $∑F = m\vec{a}$ | N | | العلاقة الأساسية في التحريك الدوراني | $∑Γ = I_Δα$ | m.N | | النبض الخاص للنواس الثقلي البسيط | $ω = √\frac{g}{L} $ | $rad.s^{-1}$ | | دور النواس الثقلي البسيط | $T_o = 2π√\frac{L}{g} $ | S | | زمن الهزات | $T_o = 2π√\frac{L}{g} $ | S | | عدد الهزات | $ n = \frac{t}{T_o}$ | ليس له واحدة | | التسارع الزاوي للنواس الثقلي البسيط | $α = \frac{dω}{dt} = \frac{g}{L} θ $ | $rad.s^{-2}$ | | دور النواس من أجل نوسات كبيرة السعة | $T´≈ T_o [1+ \frac{θ_{max}^2}{16} ] $ | S | | عمل قوة الثقل أو الطاقة الكامنة الثقالية | $E_p = W_W = mgh $ | J | | المسافة الشاقولية $h$ التي يقطعها مركز عطالة النواس | $h = d (1- cos θ_{max} )$ | m | | عندما ينطبق النواس على الشاقول | $h = d (cos θ - cos θ_{max} )$ | m | | عندما يصنع النواس زاوية $θ$ مع الشاقول | $h = d (cos θ - cos θ_{max} )$ | m | | التسارع الناظمي لكرة النواس الثقلي البسيط | $a_c = \frac{v^2}{r} =\frac{v^2}{L} $ | $m.s^{-2}$ | | التسارع الزاوي | $α = \frac{dω}{dt} = \frac{g}{L} θ $ | $m.s^{-2}$ | ### حساب سرعة نواس ثقلي أو طاقته الحركية أو السعة الزاوية $θ_{max}$ - نستخدم نظرية الطاقة الحركية. ### *الطاقة الحركية الانسحابية لكرة النّواس الثقلي البسط* - $E_k = \frac{1}{2} mv^2 $ ### *طاقة الحركية الدورانية للنّواس الثقلي المركب* - $E_k = \frac{1}{2} I_Δω^2$ ### *عمل قوة رد الفعل* - $W_R = 0$ لان نقطة تأثير $R$ لا تنتقل ### *عزم قوة رد الفعل* - $Γ_p = 0$ لان حامل القوة يمر من محور الدوران ### *البعد بين مركز العطالة ومحور الدوران* - $r_c = d$ ### *عزم قوة النقل* - $Γω =-mdg sin θ $ ### *السرعة الخطية لنقطة من النّواس* - $v=ω.r$ ### *في النّواس الثقلي البسيط* - $W$ الخيط منطبق على الشاقول - $W cos θ$ الخيط يصنع زاوية $θ$ مع الشاقول - $W sin θ$ الخيط يصنع زاوية $θ$ مع الشاقول - $T=mg(3 cos θ -2 cos θ_{max} )$ عندما يصنع الخيط مع الشاقول زاوية θ - $T=mg(3-2 cos θ_{max} )$ الخيط منطبق على الشاقول - $T= m(g + \frac{v^2}{L} )$ دوماً ### *مسقط قوة التوتر على الناظم* - معدوم ### *مسقط قوة التوتر على المماس* - $W = 0$ ### *لأن حامل T بعامد الانتقال في كل لحظة* ### *البعد بين مركز العطالة ومحور الدوران* - $ d= oc = r= l$ ### *عزم قوة التوتر* - $ Γ = 0$ لأن حامل القوة يمر من محور الدوران ### *ملاحظات مفيدة لحل مسائل النّواس الثقلي* 1. عند طلب إيجاد سرعة نّواس ثقلي أو حساب قيمة الطاقة الحركية أو حساب قيمة $θ_{max}$ ننطلق من نظرية الطاقة الحركية. 2. الحساب قيمة توتر الخيط ننطلق من العلاقة الأساسية في التحريك الانسحابي. ### *ميكانيك السوائل* | المقدار الفيزيائي | القانون | وحدة القياس | |---|---|---| | معادلة الاستمرارية : الحساب سرعة تدفق السائل | $Q' = S_1V_1 = S_2V_2$ | $m^3.s^{-1}$ | | معدل التدفق الحجمي | $Q' = \frac{V}{Δt}= Sv$ | $m^3.s^{-1}$ | | معدل التدفق الكتلي | $Q = \frac{m}{Δt}$ | $Kg.s^{-1}$ | | العمل الكلي الذي تقوم به جسيمات السائل عند تحريكها من مقطع لآخر | $W = -mg(z_2-z_1)+p_1ΔV-p_2ΔV= m(\frac{v_1^2}{2}-\frac{v_2^2}{2})$ | $J$ | | معادلة برنولي : الحساب ضغط أو فرق الضغط للّسائل | $P_1+ \frac{1}{2}ρv_1^2 + ρgz_1 = P_2+ \frac{1}{2}ρv_2^2 + ρgz_2 $ | $P (pa)$ | | فرق الضغط بين نقطتين لانبوب أفقي | $P1-P2=ρ [\frac{1} {2}(v_2^2-v_1^2 ) ]$ | $P (pa)$ | | معادلة المانومتر : قانون الضغط في السوائل الساكنة | $P1-P2= ρg(z_2-z_1)= ρgh$ | $P (pa)$ | | سرعة جسيم سائل يخرج من فتحة صغيرة أسفل خزان واسع جدا (تور شللي)| $ v^2 = √2gh$ | $m.s^{-1}$ | | معادلة انبوب فنتوري | $P1-P2=\frac{1}{2}ρ (v_2^2-v_1^2 )$ | $P (pa)$ | ### *التحويلات المطلوبة في ميكانيك السوائل* - للتحويل من $l$ إلى $m^3$ نضرب بـ $10^3$ - للتحويل من $cm^2$ إلى $m^2$ نضرب بـ $10^4$ - للتحويل من $m$ إلى $km$ نضرب بـ $10^3$ - للتحويل من $g.cm^3$ إلى $Kg.m^3$ نضرب بـ $10^3$ ### *ملاحظات مفيدة لحل مسائل السوائل المتحركة* 1. عند طلب حساب سرعة جريان سائل أو الزمن اللازم للتفريغ نطبق معادلة الاستمرارية. 2. وعند طلب حساب قيمة الضغط أو تغير الضغط نطبق معادلة برنولي. 3. إذا كان الّسائل يخرج من رشاشا. الّسائل يخرج من استحمام فيه $n$ ثقب فإن التدفق الحجمي $Q= n. Sv$ ### *النسبية الخاصة* | المقدار الفيزيائي | القانون | وحدة القياس | |---|---|---| | $γ$ | $γ = \frac{1}{√1-\frac{v^2}{c^2}}$ | ليس له واحدة | | $S$ | $S = \frac{1}{γ}$ | S | | $t$ | $t= \frac{t_o}{γ}$ | s | | m | $m = γ m_o$ | Kg | | $E_o$ | $E_o=m_oC^2$ | J | | $E_k$ | $E_k= E- E_o = mC^2- m_oC^2= (γ-1)m_oC^2$ | J | | $E$ | $E=E_o+E_k=mC^2$ | J | | $E$ | $E = γE_o$ | J | | $P$ | $P = γ m_o v $ | $Kg.m.s^{-1}$ | ### *المغناطيسية* | المقدار الفيزيائي | القانون | وحدة القياس | |---|---|---| | $P_o$ | $P_o = m_o v$ | m | | السنة الضوئية | $365.25 × 24 × 3600 $ C | ليس له واحدة | | عامل النفاذية المغناطيسية في النواة الحديدية | $μ_t$ | ليس له واحدة | | شدة الحقل المغناطيسي للتيار مستقيم | $B = 2 × 10^{-7} \frac{I}{d}$ | T | | شدة الحقل المغناطيسي للتيار دائري | $B = 2π × 10^{-7} \frac{I}{r} $ | T | | شدة الحقل المغناطيسي للتيار في وشيعة | $B = 4π × 10^{-7} \frac{NI}{l}$ | T | | التدفق المغناطيسي | $Φ = NBS cos α$ | Weber | | زاوية انحراف إبرة مغناطيسية بتأثير محصلة الحقلين | $tan θ = \frac{B}{B_H}$ | ليس له واحدة | | فرق الكمون الكهربائي بين طرفي مقاومة | $U = RI $ | V | | عدد طبقات الوشيعة | $ N$ | طبقة | | عدد لفات الوشيعة في الطبقة الواحدة | عدد اللفات الكلية $N$ | لفة | | طول الوشيعة | $l$ | m | | قطر السلك | $d$ | m | ### *التحويلات المطلوبة في المغناطيسية* - من $cm$ إلى $m$ نضرب بـ $10^2$ - من $A$ إلى $mA$ نضرب بـ $10^3$ - من $cm^2$ إلى $m^2$ نضرب بـ $10^4$ ### *ملاحظات مفيدة لحل مسائل المغناطيسية* 1. إذا أكان لدينا سلكين شاّؤوليين متوازيين يجتاز هما تياران بنفس الجهة فإن الحقلين المغناطيسين الّناتجين $B_2,B_1$ باتجاهين متعاكسين و محصلتهما طرحهما . أما إذا كان تياران بعكس الجهة فإن الحقلين المغناطيسين الّناتجين $B_2,B_1$ بنفس الجهة و محصلتهما جمعهما . 2. تنعدم محصلة الحقلين المغناطيسين الّناتجين عن تيارين مارين في سلكين شاّؤوليين متوازيين في نقطة يتساوى فيها شدة الحلقين المغناطيسين $B_1 B_2$ و يتعاكسان بالاتجاه. 3. لا تنعدم محصلة الحقلين المغناطيسين الّناتجين عن تيارين مارين في سلكين شاّؤوليين متوازيين خارج السلكين إلا إذا كان الّتياران باتجاهين متعاكسين و من طرف السلك الّذي يجتازه تياره أقل . 4. إذا كان لدينا ملفين دائريين يجتاز هما تياران كهربائيين و كانت محصلة الحقلين نحو الأمام أو الخلف فيرجى الّانتباه إلى أن جمع شدة الحقلين يساوي المحصلة إذا كانا بنفس الّاتجاه و طرح شدة الحقلين يساوي المحصلة إذا كانا بعكس الّاتجاه . ### *قوى الّمجال المغناطيسي* | المقدار الفيزيائي | القانون | وحدة القياس | |---|---|---| | قوة لورنز المغناطيسية | $F=qvB sin θ$ | N | | فعل الّمجال المغناطيسي في الّتيار الكهربائي | $0=(V, B)$ | N | | نصف قطر الّمسار الدائري لّإلكترون متحرك ضمن حقل مغناطيسي منتظم و حيث $T⊥B$ | $r = \frac{mv}{eB}$ | m | | دور حركة الالكترون ضمن الحقل المغناطيسي الّمنتظم | $T = \frac{2πm}{eB}$ | S | | القوة الكهرطيسية | $F = IL B sin θ$ | N | | تجربة السكتين | $0=(I, B) $ | N | | دولاب بارلو | $F=N.IL B sin θ$ | N | | $F= IrBsinθ$ | $0=(I, F, B)$ | N | ### *عمل القوة (أو المزدوجة ) الكهرطيسية* | المقدار الفيزيائي | القانون | وحدة القياس | |---|---|---| | عمل الّقوة (أو المزدوجة) الكهرطيسية | $W = I.ΔΦ = F.Δx = F.v .Δt $ | J | | عزم المزدوجة الكهرطيسية | $Γ_i = NIS B sin φ $ | $m.N $ | | مساحة الّملف الدائري | $ S= πr^2$ | $m^2$ | | مساحة الّملف مربع الشكل | $ S = الضلع × الضلع $ | $m^2$ | | ثابت المقياس الغلفاني | $G = \frac{NSB}{k} $ | $rad.A^{-1}$ | | زاوية دوران إطار المقياس الغلفاني | $θ' = GI$ | $rad$ | | عمل القوة الكهرطيسية في تجربة السكنين | $W=F.AX$ | J | | عزم قوة لا بلاس في دولاب بارلو | $Γ = \frac{F.r}{2}$ | $m.N$ | | عزم قوة ثقل الّكتلة الموضوعة على طرف نصف القطر الّأفقي لدولاب بارلو عند منع الدولاب من الحركة | $Γ_Δ = - r . ω $ | m.N | ### *ملاحظات مفيدة لحل مسائل فعل الحقل المغناطيسي في الّتيار الكهربائي* 1. في تجربة نميل السكتين عن الأفق بزاوية $θ$ مسقط قوة الثقل على محور يوازي السكتين $w sin θ$ أما مسقط القوة الكهرطيسية على المحور $F cos θ$ و إحدهما موجبة و الأخرى سالبة حسب اتجاه المحور الميل الّذي يوازي السكتين . 2. $θ'+α = 90$ 3. في تجربة السكتين الّزاوية التي يصنعها الساق مع خطوط الحقل المغناطيسي هي الّزاوية $(I, B) $ 4. في مسائل الإطار الّزاوية التي يصنعها مستو الأطار مع خطوط الحقل المغناطيسي هي الّزاوية $θ $ 5. خطوط الحقل : - توازي مستوى الإطار - محور الوشيعة يعامد خطوط الّحقل المغناطيسي - خطوط الحقل ناظمية على مستوى الإطار 6. توازن مستقر - محور الّوشيعة يوازي خطوط الّحقل المغناطيسي ### *التحريض الكهرطيسي* | المقدار الفيزيائي | القانون | وحدة القياس | |---|---|---| | القوة المحركة الكهربائية المتحرضة الّلحظية | $ε = -\frac{dΦ}{dt}$ | V | | القوة المحركة الكهربائية المتحرضة الذاتية | $ε = - L\frac{di}{dt}$ | V | | شدة التّيار المتحرض في تجربة السكتين التحريضية | $i = \frac{BLV}{R}$ | A | | الّاستطاعة الكهربائية | $P=εί $ | Watt | | الّاستطاعة الحرارية | $P' = Ri^2$ | Watt | | الّاستطاعة الميكانيكية | $P' = F.v$ | Watt | | التّابع الزّمني لّلقوة المحركة الكهربائية المتحرضة | $ε = ε_{max} sin ωt$ | V | | الّقوة المحركة الكهربائية المتحرضة الّعظمى | $ε_{max} = NBSω $ | V | | ذاتية الوشيعة | $L = 4π×10^{-7} \frac{N^2S}{l}$ | H | | ذاتية الوشيعة | $L = 10^{-7} . 2π. S $ | H | | طاقة الوشيعة الكهرطيسية | $E = \frac{1}{2} LI^2 = ΦI$ | J | | طول سلك الوشيعة | $l'=2πr ×Ν$ | m | | عدد لفات الوشيعة | $N = \frac{l'}{2πr} $ | لفة | | شدة التّيار المتحرض في وشيعة أو ملف دائري | $i = \frac{BΔS}{RΔt}$ | A | | كمية الكهرباء المتحرضة | $ Δq=IΔt$ | C | | الّسرعة الزاويّة | $ω = 2πf$ | $rad.s^{-1}$ | | محور الوشيعة يعامد خطوط الحقل المغناطيسي | $ α= (B, n) =\frac{π}{2} $ | ليس له واحدة | | محور الوشيعة يوازي خطوط الحقل المغناطيسي | $ α= (B, n) = 0 $ | ليس له واحدة | | خطوط الحقل ناظميه على مستوى الّملف | | ليس له واحدة | ### *ملاحظات مفيدة لحل مسائل فعل التحريض الكهرطيسي* 1. إذا كانت $ΔΦ$ موجبة وبالتالي $ε$ سالبة فان خطوط الحقل المغناطيسي الّمحرض و الّمتحرض بعكس الجهة. أما إذا كانت $ΔΦ$ سالبة وبالتالي $ε$ موجبة فان خطوط الحقل المغناطيسي الّمحرض و الّمتحرض بنفس الجهة . 2. في تجربة السكتين تأخذ قيمة $ε$ بالقيمة المطلقة $|ε| = |\frac{dΦ}{dt}|= ε $ 3. في تجربة السكتين إذا كانت السكتين أفقيتان فإن $θ= α $ في علاقة التدفق المغناطيسي أما إذا كانت السكتين مائلتان عن الأفق فإن $θ= α $ حيث $θ $ زاوية ميل السكتين عن الأفق. 4. إن تغير التدفق المغناطيسي ناتّج عن تغير شدة الحقل المغناطيسي عند زيادته أو نقصانه و ناتّج عن تغير السّطح في تجربة السكتين أو ناتّج عن تغير $cos θ $ عند دوران الّملف. 5. في مولد التّيار الّمتناوب الجيبي و لتعين الّلحظات التي تنعدم فيها قيمة $ε$ يكون : $t = nk. \frac{T_o}{4}$ ### *الدارات المهتزة و التّيارات عالية التواتر* | المقدار الفيزيائي | القانون | وحدة القياس | |---|---|---| | فرق الّكمون بين طرفي الوشيعة | $ u=L \frac{di}{dt} $ | V | | الّنبض الّخاص لّلدّارة المهتزة | $ω_o = \frac{1}{√LC} = 2πf_o $ | $rad.s^{-1