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Questions and Answers
Le coefficient de dilatation d est proportionnel et opposé à la surpression ψ.
Le coefficient de dilatation d est proportionnel et opposé à la surpression ψ.
True
La vitesse particulaire est représentée par la dérivée temporelle de la surpression.
La vitesse particulaire est représentée par la dérivée temporelle de la surpression.
False
La différence de pression entre les faces de la tranche A0 et B0 est donnée par l'équation P(A0) - P(B0) = -ψ(x + δx, t) + ψ(x, t).
La différence de pression entre les faces de la tranche A0 et B0 est donnée par l'équation P(A0) - P(B0) = -ψ(x + δx, t) + ψ(x, t).
True
La masse de la tranche change au cours du mouvement selon le principe fondamental de la dynamique.
La masse de la tranche change au cours du mouvement selon le principe fondamental de la dynamique.
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L'incompressibilité du milieu considéré est l'inverse de la compressibilité χ0.
L'incompressibilité du milieu considéré est l'inverse de la compressibilité χ0.
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La surface A mentionnée est perpendiculaire au plan de la feuille.
La surface A mentionnée est perpendiculaire au plan de la feuille.
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La vitesse particulaire est constante dans le temps pour un déplacement donné.
La vitesse particulaire est constante dans le temps pour un déplacement donné.
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La somme des forces exercées sur la tranche est représentée par F~ = A [P (A0 ) − P (B 0 )] ~ex.
La somme des forces exercées sur la tranche est représentée par F~ = A [P (A0 ) − P (B 0 )] ~ex.
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La valeur moyenne d'une fonction $f$ est également appelée composante alternative.
La valeur moyenne d'une fonction $f$ est également appelée composante alternative.
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Pour une fonction périodique de période $T$, la valeur moyenne et la valeur efficace restent constantes au fil du temps si l'intervalle correspond à un nombre entier de périodes.
Pour une fonction périodique de période $T$, la valeur moyenne et la valeur efficace restent constantes au fil du temps si l'intervalle correspond à un nombre entier de périodes.
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Pour un développement limité de $cos(x)$ au voisinage de 0, on obtient $cos(x)
eq 1$.
Pour un développement limité de $cos(x)$ au voisinage de 0, on obtient $cos(x) eq 1$.
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L'expression de la valeur efficace $feff$ d'une fonction $f$ est la racine carrée de la moyenne du carré de cette fonction.
L'expression de la valeur efficace $feff$ d'une fonction $f$ est la racine carrée de la moyenne du carré de cette fonction.
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La célérité des ondes acoustiques est donnée par la formule 1/(masse volumique × compressibilité).
La célérité des ondes acoustiques est donnée par la formule 1/(masse volumique × compressibilité).
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La valeur moyenne d'une fonction sur un intervalle $[t1, t2]$ est calculée par l'intégrale de la fonction sur cet intervalle, divisée par la longueur de l'intervalle.
La valeur moyenne d'une fonction sur un intervalle $[t1, t2]$ est calculée par l'intégrale de la fonction sur cet intervalle, divisée par la longueur de l'intervalle.
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La fonction $tan(x)$ peut être approximée par $x^2$ au voisinage de 0.
La fonction $tan(x)$ peut être approximée par $x^2$ au voisinage de 0.
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L'impédance acoustique d'un matériau est calculée comme Z = masse volumique × célérité du son.
L'impédance acoustique d'un matériau est calculée comme Z = masse volumique × célérité du son.
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La relation ψ = ±Zv est valable pour toute situation d'ondes acoustiques.
La relation ψ = ±Zv est valable pour toute situation d'ondes acoustiques.
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Le développement limité pour $exp(x)$ au voisinage de 0 est donné par $exp(x)
eq 1 + x$.
Le développement limité pour $exp(x)$ au voisinage de 0 est donné par $exp(x) eq 1 + x$.
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La valeur efficace d'une fonction est toujours supérieure à sa valeur moyenne.
La valeur efficace d'une fonction est toujours supérieure à sa valeur moyenne.
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La puissance instantanée traversant une surface est donnée par le flux du vecteur de Poynting.
La puissance instantanée traversant une surface est donnée par le flux du vecteur de Poynting.
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Les ondes acoustiques se propagent toujours dans deux directions à la fois.
Les ondes acoustiques se propagent toujours dans deux directions à la fois.
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La célérité des ondes électriques est déterminée par l'inductance linéique et la capacité linéique.
La célérité des ondes électriques est déterminée par l'inductance linéique et la capacité linéique.
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La surpression acoustique est toujours proportionnelle à la vitesse particulaire dans tous les points et à tout moment.
La surpression acoustique est toujours proportionnelle à la vitesse particulaire dans tous les points et à tout moment.
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Les éléments de distance considérés doivent être bien inférieurs à la longueur d'onde pour appliquer les lois fondamentales pertinentes.
Les éléments de distance considérés doivent être bien inférieurs à la longueur d'onde pour appliquer les lois fondamentales pertinentes.
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La célérité d'une onde dans une corde attachée est toujours de $60 m/s$.
La célérité d'une onde dans une corde attachée est toujours de $60 m/s$.
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La fréquence d'une onde incidente peut être inférieure à $240 Hz$ dans cette situation.
La fréquence d'une onde incidente peut être inférieure à $240 Hz$ dans cette situation.
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Les deux ondes, incidente et réfléchie, peuvent avoir exactement la même forme.
Les deux ondes, incidente et réfléchie, peuvent avoir exactement la même forme.
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Le déplacement est toujours maximal aux points nodaux d'une onde stationnaire.
Le déplacement est toujours maximal aux points nodaux d'une onde stationnaire.
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La distance entre deux nœuds voisins est égale à la moitié de la longueur d'onde.
La distance entre deux nœuds voisins est égale à la moitié de la longueur d'onde.
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Une onde stationnaire présente des points où le déplacement est toujours nul.
Une onde stationnaire présente des points où le déplacement est toujours nul.
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L'amplitude maximale du déplacement pour l'onde incidente est de $2 mm$.
L'amplitude maximale du déplacement pour l'onde incidente est de $2 mm$.
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Une onde peut être sinusoïdale alors que la réflexion est gaussienne.
Une onde peut être sinusoïdale alors que la réflexion est gaussienne.
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Dans le cas d'une seule onde plane, l'expression du vecteur de Poynting instantané est donnée par $ ilde{Π}(x, t) = ψ(x, t) ilde{v}(x, t)$.
Dans le cas d'une seule onde plane, l'expression du vecteur de Poynting instantané est donnée par $ ilde{Π}(x, t) = ψ(x, t) ilde{v}(x, t)$.
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Le seuil d’audibilité en acoustique audible est défini par une intensité acoustique de $I_{ac ext{ ref}} = 10^{-10} W/m^2$.
Le seuil d’audibilité en acoustique audible est défini par une intensité acoustique de $I_{ac ext{ ref}} = 10^{-10} W/m^2$.
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Un décibel équivaut à un dixième de bel.
Un décibel équivaut à un dixième de bel.
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L'intensité acoustique moyenne $I_{ac}$ est indépendante de la direction de propagation de l'onde plane.
L'intensité acoustique moyenne $I_{ac}$ est indépendante de la direction de propagation de l'onde plane.
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La valeur efficace de la surpression dans le cas d'une onde plane sinusoïdale est notée $ψ_0$.
La valeur efficace de la surpression dans le cas d'une onde plane sinusoïdale est notée $ψ_0$.
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Le produit vectoriel des champs $ ilde{E}$ et $ ilde{B}$ en électromagnétisme se rapporte à l'intensité acoustique.
Le produit vectoriel des champs $ ilde{E}$ et $ ilde{B}$ en électromagnétisme se rapporte à l'intensité acoustique.
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Pour une onde plane, l'expression de l'intensité acoustique $I_{ac}$ peut être généralisée à trois dimensions.
Pour une onde plane, l'expression de l'intensité acoustique $I_{ac}$ peut être généralisée à trois dimensions.
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L'intensité acoustique $I_{ac}$ pour une onde sinusoïdale est égale à $ rac{Z v_0^2}{2}$.
L'intensité acoustique $I_{ac}$ pour une onde sinusoïdale est égale à $ rac{Z v_0^2}{2}$.
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La relation courant-tension aux bornes du condensateur peut être exprimée par l'équation $iC = i(x, t) - i(x + δx, t)$.
La relation courant-tension aux bornes du condensateur peut être exprimée par l'équation $iC = i(x, t) - i(x + δx, t)$.
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L'équation $ rac{ ext{∂}u}{ ext{∂}t} + Λ = 0$ est l'une des équations du système couplé obtenu.
L'équation $ rac{ ext{∂}u}{ ext{∂}t} + Λ = 0$ est l'une des équations du système couplé obtenu.
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Les équations (III.28) et (III.29) sont obtenues par la limite lorsque $δx$ tend vers l'infini.
Les équations (III.28) et (III.29) sont obtenues par la limite lorsque $δx$ tend vers l'infini.
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L'équation des ondes en électricité est donnée par $- rac{ ext{∂}^2u}{ ext{∂}x^2} - ΛΓ = 0$.
L'équation des ondes en électricité est donnée par $- rac{ ext{∂}^2u}{ ext{∂}x^2} - ΛΓ = 0$.
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La limite de $δx$ est cruciale pour dériver les relations en termes de $u$ et $i$.
La limite de $δx$ est cruciale pour dériver les relations en termes de $u$ et $i$.
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La tension $u(x + δx, t)$ peut être exprimée comme $u(x, t) + δx rac{ ext{∂}u}{ ext{∂}x}$.
La tension $u(x + δx, t)$ peut être exprimée comme $u(x, t) + δx rac{ ext{∂}u}{ ext{∂}x}$.
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Les termes du second ordre en $δx$ sont négligeables lors de l'arbitrage des équations.
Les termes du second ordre en $δx$ sont négligeables lors de l'arbitrage des équations.
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L'équation d'état pour $i$ peut être écrite comme $ rac{ ext{∂}i}{ ext{∂}t} + Γ = 0$.
L'équation d'état pour $i$ peut être écrite comme $ rac{ ext{∂}i}{ ext{∂}t} + Γ = 0$.
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La notation $Λ$ et $Γ$ décrivent des constantes liées aux propriétés électriques des matériaux.
La notation $Λ$ et $Γ$ décrivent des constantes liées aux propriétés électriques des matériaux.
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L'équation de propagation des signaux électriques relie uniquement l'intensité $i$ à la tension $u$.
L'équation de propagation des signaux électriques relie uniquement l'intensité $i$ à la tension $u$.
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Study Notes
Introduction to Waves and Vibrations Course
- This is a second-year physics course at Université Paris Cité
- The course notes are largely based on previous lecturer Arnaud Derode's work.
- Students can report any errors on Moodle.
Course Material Acknowledgments
- The current notes are significantly inspired by the previous course materials made by Arnaud Derode.
- The author thanks Derode for his valuable contribution.
Table of Contents
- The document includes sections on mathematical summaries, origins of wave equations in various contexts (acoustic, electrical), reflection and transmission, dissipation and dispersion.
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Description
Testez vos connaissances sur la mécanique des fluides, en particulier les concepts de pression, dilatation, et dynamique des fluides. Ce quiz couvre des principes fondamentaux tels que l'incompressibilité et les forces agissant sur des tranches de fluides. Préparez-vous à répondre à des questions qui vous aideront à mieux comprendre ces notions essentielles.
